一、抛物量子点中弱耦合磁极化子的性质（论文文献综述）
戈君,肖景林[1]（2021）在《磁场和抛物势对半指数量子阱极化子振动频率的影响》文中指出量子阱由于受到受限势的限制作用会体现出特殊的物理特性,在实验中发现量子阱的生长方向受限势必须是强受限势而另外两个方向为非强受限势,所以本文在量子阱的生长方向施加非对称半指数受限势构成了非对称半指数势量子阱,为了深入了解非对称半指数量子阱的结构特征,在其垂直量子阱的生长方向施加各向异性抛物势,同时又增加了磁场对量子阱中电子的限制作用,研究了磁场对该量子阱中弱耦合极化子的影响。通过两次幺正变换和线性组合算符推导出弱耦合极化子的振动频率随抛物势的x与y方向的受限强度、磁场的回旋频率及非对称半指数受限势的两个参数的变化关系。并以处在非对称半指数量子阱中的GaAs半导体晶体进行模拟计算,结果表明:当x与y方向的受限强度及磁场的回旋频率取定值时非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率是受限势参量U0的增函数,而它是另一个参量σ的减函数,参数的改变是电子声子间耦合加强促进了极化子的形成。当磁场回旋频率及参量U0和σ取定值时,极化子的振动频率是各向异性抛物势的x方向和y方向的受限强度的增函数,这体现了量子的尺寸限制效应,此外,由于磁场回旋频率随磁场的增大而增大,磁场回旋频率增大时会使极化子受到更强的约束作用,所以振动频率加强。当y方向的受限强度及参量U0和σ取定值时极化子的振动频率是磁场的回旋频率的增函数。
戈君,肖景林[2]（2021）在《各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中磁极化子基态能量的影响》文中进行了进一步梳理考虑GaAs非对称半指数量子阱中的生长方向存在非对称半指数势和在垂直于量子阱的生长方向存在各向异性抛物势的情况下,从理论上研究了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的性质。采用线性组合算符方法和两次幺正变换,导出非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量。选择非对称半指数GaAs半导体量子阱晶体作为例子,讨论了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率、非对称半指数受限势的两个参数和x方向及y方向的各向异性抛物势的受限强度的变化关系。数值计算结果显示:非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率增加而增大,磁极化子的基态能量是参量U0的增函数,是参量σ的减函数。磁极化子的基态能量随x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度的增加而迅速增大,表现了奇特的量子尺寸限制效应。
杨洪涛,冀文慧,刘正改,李彩红[3]（2019）在《声子色散对低维材料极化子性质的影响》文中指出综合概述了利用线性组合算符结合LLP幺正变换方法系统的研究低维材料中极化子效应.重点讨论了纵光学声子色散对极性晶体和抛物量子点中弱耦合磁极化子的基态能量、自陷能的影响.并在考虑纵光学声子色散情况下,对单层石墨烯中弱耦合极化子的基态能量进行理论推导.
冀文慧,杨洪涛,胡文弢,呼和满都拉[4]（2014）在《声子色散对量子点中弱耦合磁极化子声子平均数的影响》文中认为利用线性组合算符和幺正变换相结合的方法,研究了声子色散对抛物量子点中弱耦合磁极化子电子周围光学声子平均数的影响.计及纵光学（LO）声子色散,在抛物近似下导出了基态能量与量子点有效受限长度、声子色散系数、回旋共振频率以及电子-声子耦合常数之间的关系,电子周围光学声子平均数与声子色散系数以及电子-声子耦合常数的关系.数值计算结果表明在弱耦合情况下抛物量子点中磁极化子的基态能量随声子色散系数的增大而减小;电子周围光学声子平均数随声子色散系数增大而增大,随电子-声子耦合常数的增大而增大.
丁朝华,张建芳[5]（2012）在《量子线中弱耦合束缚磁极化子激发态的性质》文中指出从电子与体纵光学声子（LO声子）体系的哈密顿量出发,采用Huybrenchts的线性组合算符及幺正变换方法研究了在磁场作用下抛物量子线中弱耦合束缚极化子的激发能量、第一内部激发态能量和振动频率,并对其进行了数值计算,数值计算结果表明:抛物量子线中弱耦合束缚磁极化子的第一内部激发态能量随库仑束缚势的增加而减少,随约束强度和磁场回旋频率的增加而增大;激发能量和振动频率随约束强度、磁场回旋频率和库仑束缚势的增加而增大。
乌云其木格,额尔敦朝鲁,辛伟[6]（2009）在《非对称量子点中磁极化子有效质量的温度性质》文中研究说明采用Tokuda线性组合算符法和Lee-Low-Pines（LLP）变换法,研究了温度和磁场对非对称抛物量子点中弱耦合磁极化子性质的影响,推导出了弱耦合磁极化子的振动频率λ和有效质量m*与相关参数之间的函数关系式。数值计算结果表明,非对称量子点中弱耦合磁极化子的振动频率λ随量子点的横向受限强度ω1、纵向受限强度ω2和回旋频率ωc的增加而增大;磁极化子的有效质量m*随温度T的升高而减小,随耦合强度α的增加而增大。外磁场将对磁极化子的振动频率及其变化产生显着影响,而磁极化子的有效质量及其变化强烈地受到温度的影响。
田惠忱,肖景林[7]（2009）在《非对称量子点中杂质束缚极化子性质》文中研究说明采用线性组合算符和幺正变换方法,研究磁场对非对称量子点中弱耦合杂质束缚极化子性质的影响。导出了非对称量子点中弱耦合杂质束缚磁极化子振动频率和基态结合能随量子点的横向和纵向受限强度、磁场的回旋共振频率、库仑束缚势和电子-声子耦合强度的变化关系。数值计算结果表明:非对称量子点中弱耦合杂质束缚磁极化子振动频率和基态结合能随量子点的横向和纵向受限强度的增大而迅速增大,表现出奇特的量子尺寸效应。
额尔敦朝鲁,张鹏,辛伟[8]（2009）在《非对称量子点中磁极化子声子平均数的温度特性》文中指出采用Huybrechts线性组合算符法和Lee-Low-Pines（LLP）幺正变换法,研究了非对称抛物量子点内弱耦合磁极化子的振动频率和声子平均数的温度依赖性。数值计算结果表明,非对称量子点中弱耦合磁极化子的振动频率随量子点的横向受限强度、纵向受限强度和外磁场回旋频率的增加而增大,弱耦合磁极化子的声子平均数随电子-声子耦合强度的增加而增大,随温度的升高而减小。
乌云其木格,刘宝海,额尔敦朝鲁[9]（2009）在《磁场中量子点内弱耦合磁极化子基态束缚能的温度依赖性》文中指出用线性组合算符法、LLP变换法和量子统计的方法,研究了温度对磁场中抛物量子点内弱耦合磁极化子的影响,得到了磁极化子基态能量和基态束缚能量与量子点的受限强度、回旋频率和温度的依赖关系。数值计算结果表明,磁极化子的基态束缚能量|Eb|随回旋频率ωc的增加而增大,随温度参量γ的增加而减小,|Eb|随γ的增加而减小的幅度,不仅与γ的取值范围有关,而且还与ωc有显着关系,|Eb|显着变化的γ范围随ωc的增加而减小。
田惠忱,肖景林[10]（2008）在《非对称量子点中弱耦合极化子激发态的性质》文中进行了进一步梳理采用线性组合算符和幺正变换方法,研究非对称量子点中弱耦合极化子的激发态性质.导出弱耦合极化子的第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随量子点的横向和纵向有效受限长度的变化关系以及第一内部激发态能量与电子-声子耦合强度的变化关系.数值计算结果表明:第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随量子点的横向和纵向有效受限长度的减小而迅速增大,表现出奇特的量子尺寸效应.
二、抛物量子点中弱耦合磁极化子的性质（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、抛物量子点中弱耦合磁极化子的性质（论文提纲范文）
（1）磁场和抛物势对半指数量子阱极化子振动频率的影响（论文提纲范文）
| 0 引言 |
| 1 理论模型 |
| 2 计算结果及讨论 |
| 3 总结 |
（2）各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中磁极化子基态能量的影响（论文提纲范文）
| 引言 |
| 1 理论模型和计算 |
| 2 数值结果与讨论 |
| 4 结论 |
（4）声子色散对量子点中弱耦合磁极化子声子平均数的影响（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 理论计算 |
| 3 结果讨论 |
| 4 结语 |
（5）量子线中弱耦合束缚磁极化子激发态的性质（论文提纲范文）
| 引 言 |
| 1 理论计算 |
| 2 数值结果与讨论 |
| 3 结 论 |
（7）非对称量子点中杂质束缚极化子性质（论文提纲范文）
| 引 言 |
| 1 理论模型 |
| 2 结果和讨论 |
| 3 结 论 |
（8）非对称量子点中磁极化子声子平均数的温度特性（论文提纲范文）
| 1 理论模型 |
| 2 结果讨论 |
| 3 结 论 |
（9）磁场中量子点内弱耦合磁极化子基态束缚能的温度依赖性（论文提纲范文）
| 1 引 言 |
| 2 哈密顿量 |
| 3 理论计算 |
| 4 结果与讨论 |
| 5 结 论 |
四、抛物量子点中弱耦合磁极化子的性质（论文参考文献）
- [1]磁场和抛物势对半指数量子阱极化子振动频率的影响[J]. 戈君,肖景林. 量子光学学报, 2021(02)
- [2]各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中磁极化子基态能量的影响[J]. 戈君,肖景林. 固体电子学研究与进展, 2021(02)
- [3]声子色散对低维材料极化子性质的影响[J]. 杨洪涛,冀文慧,刘正改,李彩红. 集宁师范学院学报, 2019(06)
- [4]声子色散对量子点中弱耦合磁极化子声子平均数的影响[J]. 冀文慧,杨洪涛,胡文弢,呼和满都拉. 原子与分子物理学报, 2014(06)
- [5]量子线中弱耦合束缚磁极化子激发态的性质[J]. 丁朝华,张建芳. 固体电子学研究与进展, 2012(02)
- [6]非对称量子点中磁极化子有效质量的温度性质[J]. 乌云其木格,额尔敦朝鲁,辛伟. 固体电子学研究与进展, 2009(04)
- [7]非对称量子点中杂质束缚极化子性质[J]. 田惠忱,肖景林. 固体电子学研究与进展, 2009(03)
- [8]非对称量子点中磁极化子声子平均数的温度特性[J]. 额尔敦朝鲁,张鹏,辛伟. 中国石油大学学报(自然科学版), 2009(04)
- [9]磁场中量子点内弱耦合磁极化子基态束缚能的温度依赖性[J]. 乌云其木格,刘宝海,额尔敦朝鲁. 发光学报, 2009(02)
- [10]非对称量子点中弱耦合极化子激发态的性质[J]. 田惠忱,肖景林. 内蒙古民族大学学报(自然科学版), 2008(05)